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東京大学 院試 過去問 解答例

東大 工学系研究科 機械工学専攻 機械工学 専門科目 2025年度 院試 過去問 解答例・解説(全5問)

全5問。力学3問・材料力学・材料1問・熱・統計力学1問。テーマタグは2件(ラプラス変換・伝熱工学)。

最終更新:

収録6年度分の解答PDF:東京大学 工学系研究科 機械工学専攻 機械工学 専門科目(¥3,200・紙面見本あり)

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解説5問と大問1問の途中式・最終答(全5問)
解答PDFに収録
途中式と最終答(最終答つき5問)
問題本文
非収録

東大 機械工学 専門科目 2025年度 院試 過去問の出題内容(全5問)

この5問の分野は力学3問・材料力学・材料1問・熱・統計力学1問です。

大問分野主題解説の小見出し最終答
第1問熱・統計力学熱力学・熱伝導—あり
第2問力学流体力学境界条件あり
第3問力学材料力学—あり
第4問力学機械力学・制御安定判別あり
第5問材料力学・材料機械設計・生産材料インボリュート歯形 / 軸受選定あり

この年度の解説には典型ミス5件・検算3件が付いています。

2025年度の出題テーマと、同じテーマを出した他大学・他年度

この年度は2問に2テーマが出ています。

前年度(2024年度)との違い

大問数
2024年度 5問 → 2025年度 5問
2025年度で新しく出たテーマ
ラプラス変換・伝熱工学
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第1問 — 熱力学・熱伝導

方針

前半は状態点の意味を取り違えないことが最重要である。圧縮機出口が過熱 蒸気,凝縮器出口が飽和液,蒸発器出口が飽和蒸気,膨張弁出口が湿り蒸気 である。後半は円筒面積が 2πr2\pi r に比例するため,直交座標の λ∂2T/∂r2\lambda \partial^2T/\partial r^2 ではなく λr−1∂(rTr)/∂r/∂r\lambda r^{-1}\partial(rT_r)/\partial r/\partial r の形になる。

検算

熱伝導方程式の右辺の次元は λT/r2\lambda T/r^2 で,左辺の ρC T/t\rho C\,T/t と一致する。定常解では dT/dr=(qwr1/λ)/rdT/dr=(q_wr_1/\lambda)/r であり,r=r1r=r_1 で −λdT/dr=−qw-\lambda dT/dr=-q_w となるので,外向きを正に取った符号も整合している。

典型ミス

a→da\to d を等エントロピー膨張として描く誤りが多い。膨張弁は仕事を 取り出す膨張機ではなく,絞りなので ha=hdh_a=h_d である。また,凝縮器内の 過熱蒸気温度を求めるときは,理想気体のエントロピー式から始め, 凝縮器では pp 一定だから R dp/pR\,dp/p の項が消える,という一行を書くと 答案として強い。

熱力学・熱伝導の途中式・最終答をPDFで見る

第2問 — 流体力学

方針

この問題は垂直管内のポアズイユ流として処理する。圧力差ではなく重力項 ρg\rho g が速度分布を作る点が特徴である。十分発達流なので uz=uz(r)u_z=u_z(r) だけが未知関数になり,対流項も zz 微分も消える。

境界条件

r=0r=0 で速度が有限であることから,積分定数のうち C1/rC_1/r 型の特異項を 除く。さらに r=Rr=R で滑りなし条件を課す。この二つを書かないと,放物線 分布をただ暗記しただけに見える。

検算

円管の平均速度は最大速度の半分である。ここでも umax⁡=ρgR2/(4μ)u_{\max}=\rho gR^2/(4\mu),U=umax⁡/2U=u_{\max}/2 となっており, 通常の円管層流と同じ比になっている。正方形管の時間比が 11 より小さい のは,辺長を円管内径と同じにしたため断面積が大きくなるからである。

典型ミス

正方形管で ReRe の代表長さを勝手に変えると係数がずれる。本問では Cf=14.2/ReC_f=14.2/Re とともに辺長 DD が与えられているので, Re=UsD/νRe=U_sD/\nu と読んでよい。また,体積が同じという条件では 流速比だけでなく断面積比も必ず入れる。

解答

十分発達した軸対称流で旋回がないので ur=0,uθ=0,∂∂θ=0,∂uz∂z=0 u_r=0,\qquad u_\theta=0,\qquad \frac{\partial}{\partial \theta}=0,\qquad \frac{\partial u_z}{\partial z}=0 である。また,上下端が大気に開いているため,管内の駆動力は重力項として 扱い,発達部では dp/dz=0dp/dz=0 とする。したがって zz 方向運動方程式は 0=1rddr(rτrz)+ρg,τrz=μduzdr 0=\frac{1}{r}\frac{d}{dr}\left(r\tau_{rz}\right)+\rho g, \qquad \tau_{rz}=\mu\frac{du_z}{dr} すなわち μ1rddr(rduzdr)+ρg=0 \mu\frac{1}{r}\frac{d}{dr} \left(r\frac{du_z}{dr}\right)+\rho g=0 となる。

管半径を R=D/2R=D/2 とする。上式を積分すると ddr(rduzdr)=−ρgμr \frac{d}{dr}\left(r\frac{du_z}{dr}\right) =-\frac{\rho g}{\mu}r より rduzdr=−ρg2μr2+C1. r\frac{du_z}{dr} =-\frac{\rho g}{2\mu}r^2+C_1. r=0r=0 で速度勾配が有限であるため C1=0C_1=0 である。さらに積分して uz(r)=−ρg4μr2+C2. u_z(r)=-\frac{\rho g}{4\mu}r^2+C_2. 壁面の滑りなし条件 uz(R)=0u_z(R)=0 から uz(r)=ρg4μ(R2−r2)=ρg16μ(D2−4r2) u_z(r)=\frac{\rho g}{4\mu}\left(R^2-r^2\right) = \frac{\rho g}{16\mu}\left(D^2-4r^2\right) である。

断面平均流速は U=1πR2∫0R2πruz(r) dr=ρgR28μ=gD232ν U=\frac{1}{\pi R^2}\int_0^R 2\pi r u_z(r)\,dr =\frac{\rho gR^2}{8\mu} =\frac{gD^2}{32\nu} である。ただし ν=μ/ρ\nu=\mu/\rho とした。したがって時間 Δt\Delta t の流出体積は V=πR2UΔt=πgD4128νΔt. V=\pi R^2U\Delta t = \frac{\pi gD^4}{128\nu}\Delta t.

数値代入より ν=πgD4Δt128V=3.14⋅10⋅(4.0×10−4)4⋅250128⋅1.57×10−6=1.0×10−6 m2/s. \nu=\frac{\pi gD^4\Delta t}{128V} = \frac{3.14\cdot 10\cdot (4.0\times10^{-4})^4\cdot250} {128\cdot 1.57\times10^{-6}} = 1.0\times 10^{-6}\ \mathrm{m^2/s}.

次に,正方形管の辺長を DD とする。断面積 As=D2A_s=D^2,ぬれ縁長さ Ss=4DS_s=4D である。発達流の力のつり合いから ρgAs=τwSs⇒τw=ρgD4. \rho gA_s=\tau_w S_s \quad\Rightarrow\quad \tau_w=\frac{\rho gD}{4}. 与えられた摩擦係数 Cf=2τwρUs2=14.2Re,Re=UsDν C_f=\frac{2\tau_w}{\rho U_s^2} =\frac{14.2}{Re}, \qquad Re=\frac{U_sD}{\nu} を用いると τw=12ρUs214.2νUsD=7.1 ρνUsD. \tau_w = \frac{1}{2}\rho U_s^2\frac{14.2\nu}{U_sD} = 7.1\,\rho\nu\frac{U_s}{D}. よって Us=gD228.4ν. U_s=\frac{gD^2}{28.4\nu}. 同じ体積を流出させる時間は t=V/(AU)t=V/(AU) であるから, tstc=AcUcAsUs=(πD2/4){gD2/(32ν)}D2{gD2/(28.4ν)}=28.4π128≃0.697. \frac{t_s}{t_c} = \frac{A_cU_c}{A_sU_s} = \frac{(\pi D^2/4)\{gD^2/(32\nu)\}} {D^2\{gD^2/(28.4\nu)\}} = \frac{28.4\pi}{128} \simeq 0.697.

最終答

% μ1rddr(rduzdr)+ρg=0,uz(r)=ρg4μ[(D2)2−r2],V=πgD4128νΔt,ν=1.0×10−6 m2/s,tsquaretcircular≃0.697. \begin{gathered} \mu\frac{1}{r}\frac{d}{dr} \left(r\frac{du_z}{dr}\right)+\rho g=0,\\ u_z(r)=\frac{\rho g}{4\mu}\left[\left(\frac{D}{2}\right)^2-r^2\right], \qquad V=\frac{\pi gD^4}{128\nu}\Delta t,\\ \nu=1.0\times10^{-6}\ \mathrm{m^2/s},\qquad \frac{t_{\mathrm{square}}}{t_{\mathrm{circular}}}\simeq0.697. \end{gathered}

第3問 — 材料力学

方針

点 AA では曲げによる軸応力と,ねじりによるせん断応力を重ね合わせる。 ひずみゲージの値は応力そのものではなく,ゲージ方向へのひずみ変換で 求める。45∘45^\circ ゲージでは工学せん断ひずみの半分が入る点に注意する。

検算

数値は意図的に計算しやすくなっている。σx=20.8 MPa\sigma_x=20.8\ \mathrm{MPa}, τxy=10.0 MPa\tau_{xy}=10.0\ \mathrm{MPa} となり, εx=100 με\varepsilon_x=100\,\mu\varepsilon, γxy=125 με\gamma_{xy}=125\,\mu\varepsilon である。したがって 45∘45^\circ ゲージは (100−30)/2+125/2=97.5 με(100-30)/2+125/2=97.5\,\mu\varepsilon と 暗算でも確認できる。

典型ミス

材料変更後の応力比に EE や GG を直接掛けるのは誤りである。荷重 P,TP,T が同じなら,応力は断面二次モーメントや極モーメントで決まり,弾性係数は 変位やひずみに効く。今回は直径を大きくした効果だけが応力比に残る。

材料力学の途中式・最終答をPDFで見る

第4問 — 機械力学・制御

方針

二つの絶対変位で解こうとすると式が増える。相対変位が指定されているので, 最初から x1−x2x_1-x_2 の式を作り,換算質量 m1m2/(m1+m2)m_1m_2/(m_1+m_2) にまとめるのが短い。

安定判別

閉ループ特性は 3 次式になる。すべての係数が正でも 3 次系では十分ではなく, Routh の条件 a2a1>a3a0a_2a_1>a_3a_0 が必要である。この問題ではこの不等式から ばね定数 kk と質量が消え,kd>τkpk_d>\tau k_p だけが残る。

典型ミス

制御入力の符号を誤ると,特性多項式の kd,kpk_d,k_p の符号が逆になり, 正のゲインで安定化できない形になる。X<XTX<X_T のとき,台車 2 を左へ 押すと相対変位 x=x1−x2x=x_1-x_2 は増える,という物理的向きで符号を確認できる。

機械力学・制御の途中式・最終答をPDFで見る

第5問 — 機械設計・生産材料

方針

前半は用語問題,後半は歯車列の速度比とトルク比の問題である。歯車箱の 図には外径や軸間距離も示されているが,損失なしのトルク比にはピッチ円 直径だけを使えばよい。

インボリュート歯形

インボリュート歯形の重要点は,作用線が一定で,中心距離が少しずれても 速度比の一定性を保ちやすいことである。また,ラック形工具で創成できるため 製造・標準化の面でも有利である。試験では「滑らか」だけでは弱く, 速度比一定や工具標準化まで書くと採点されやすい。

軸受選定

円筒ころ軸受は大きなラジアル荷重には強いが,単体では軸方向荷重の支持に 向かない。自動調心玉軸受はミスアライメントには強いが,はすば歯車の スラストを積極的に受ける選択としては弱い。アンギュラ玉軸受は接触角に よりラジアル荷重とアキシアル荷重を同時に支持できる。

典型ミス

トルク比を外径 DiD_i で書くのは避ける。歯車の速度比を決めるのはピッチ円 直径 did_i である。また,中間軸では歯車 2 と歯車 3 が同じ角速度で回る ため,二段の速度比を掛け合わせればよい。

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東大 機械工学 専門科目 院試 過去問の収録6年度

  • 2026年度(全5問)

    逆ブレイトン冷凍サイクルと発熱平板 / 非定常粘性拡散 / 熱膨張拘束はり

  • 2025年度(このページ・全5問)

    熱力学・熱伝導 / 流体力学 / 材料力学

  • 2024年度(全5問)

    熱機関サイクルと非定常熱伝導 / 風車モデルと傾斜液膜流 / 応力変換と自重を受ける丸棒

  • 2023年度(全5問)

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  • 2022年度(全5問)

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  • 2021年度(全10問)

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